Влиянием меридионального усилия Тх пренебрегаем из-за малой его величины, а также вследствие того, что в данном случае оно не входит в основное уравнение равновесия цилиндрической оболочки (XIX.8). Напишем уравнение равновесия элемента как сумму проекций всех сил на горизонтальную ось р, направленную к оси симметрии, и приравняем ее нулю (принимая положительными силы, направленные к оси симметрии) Это уравнение такое же, как уравнение для балки, лежащей на упругом основании, что указывает на тесную связь статической работы такой балки и осесимметричной оболочки. У оболочки таким упругим основанием является проекция кольцевого усилия на радиус оболочки. Четыре произвольных постоянных определяют из четырех граничных условий, из которых два относятся к нижнему краю, а два — к верхнему краю цилиндрической оболочки. Из выражения (XIX. 19) видно, что величины ё~* и е' придают эпюре моментов вид затухающих кривых с некоторым декрементом затухания (аналогично решению балки на упругом основании), а тригонометрические величины придают колебательный характер этому затуханию. Величина е~1’ по мере роста £ уменьшается, что характерно для воздействия однородных краевых сил М0 и Q0, приложенных у нижнего края длинной цилиндрической оболочки, и отвечает физической картине распространения усилия. Такое распределение момента может быть только в случае принятия значения произвольных постоянных Сз = С4 = 0. Наоборот, воздействие усилий М0 и Q0, приложенных к верхнему краю длинной оболочки, по мере уменьшения значения £ должно уменьшаться, а это можно получить, лишь приняв Ci = C2 = 0. Тогда при достаточно взаимно удаленных краях оболочки мы можем написать раздельные уравнения моментов, пренебрегая влиянием краев друг на друга. Хотите блатные номера на автомобиль купить? Посмотрите на o777oo77.ru красивые номера +на машину.
Произвольные постоянные определяем из краевых условий, применяя общие методы строительной механики. Предполагаем опорное закрепление цилиндрической оболочки в виде полного защемления. Если разрежем оболочку около места соединения ее с днищем и приложим в месте разреза неизвестные силы Х\=М) и Х2 = (}, то, очевидно, сумма относительных углов поворота Ф и смещений Д краев оболочки от всех сил должна равняться нулю. Смещения и углы поворота сечения края оболочки могут быть выражены через производные из общего уравнения моментов (XIX.11).
